۳- بررسی تولید رادیوایزوتوپ های کوتاه عمر در دستگاه پلاسمای کانونی ۴۶
۳-۱ فرایند تولید رادیوایزوتوپ در دستگاه پلاسمای کانونی ۴۷
۳-۱-۱ روش درونی ۴۸
۳-۱-۲ روش بیرونی ۴۹
۳-۱-۳ مقایسه روش درونی با روش بیرونی ۴۹
۳-۲ رادیوایزوتوپ های تولید شده در دستگاه پلاسمای کانونی ۵۰
۳-۳ فرایند تولید نیتروژن۱۳ از طریق واکنش۱۲C(d,n)13N 52
۴- بهینه سازی تولید رادیوایزوتوپ های کوتاه عمر در دستگاه پلاسمای کانونی ۵۵
۴-۱ فرایند محاسبه اکتیویته طیف دوترون ۵۶
۴-۱-۱ نرخ واکنش ۵۶
۴-۱-۲ محاسبه تعداد هسته های نیتروژن۱۳ ۶۰
۴-۱-۳ محاسبه اکتیویته ۶۳
۴-۲ مقایسه اکتیویته آزمایشگاهی با اکتیویته محاسبه شده از طیف دوترون ۶۳
۴-۳ بررسی رابطه توان تابع نمایی(n) واکتیویته(A) 64
۴-۳-۱ محاسبه اکتیویته طیف های آزمایشگاهی ۶۴
۴-۳-۲ رابطه تئوری بین اکتیویته(A) وتوان(n) 71
۴-۴ بهینه سازی تولید رادیوایزوتوپ های کوتاه عمر در دستگاه پلاسمای کانونی ۷۸
۴-۴-۱ عوامل موثر بر میزان اکتیویته ۷۸
۴-۴-۱-۱ نرخ تکرار ۷۸
۴-۴-۱-۲ انرژی دستگاه ۸۶
۵- نتیجه گیری ۸۸
۶-مراجع ۹۲
شکل(۱-۱):نمایی ساده از دستگاه پلاسمای کانونی نوع مدر(سمت چپ) و نوع فیلیپوف(سمت راست) ۵
شکل(۱-۲): حرکت لایه جریان و فازهای مختلف آن در پلاسمای کانونی نوع مدر ۶
شکل(۱-۳): واپاشی ستون پلاسما وگسیل پرتوهای مختلف ۱۲
شکل(۱-۴): مراحل تشکیل پینچ پلاسما ۱۲
شکل(۲-۱): اغتشاش در ستون پلاسما به صورت شماتیک ۱۸
شکل(۲-۲): اختلال در پینچ ۱۹
شکل(۲-۳): ناپایداری سوسیسی(m=0)، سمت چپ؛ ناپایداری کینک(m=1)، سمت راست؛ ۲۰
شکل(۲-۴): محفظه طیف سنج مغناطیسی به طور شماتیک ۲۶
شکل(۲-۵): ویژگی ردها در نواحی مختلف طیف روی آشکارساز CR-39 30
شکل(۲-۶): فعال سازی هسته ای به عنوان تابعی از عمق ۳۲
شکل(۲-۷): سیستم استخراج یونی در تحلیل گر سهمی تامسون برای مطالعه باریکه های یونی در دستگاه پلاسمای کانونی ۴۱
(( اینجا فقط تکه ای از متن درج شده است. برای خرید متن کامل فایل پایان نامه با فرمت ورد می توانید به سایت feko.ir مراجعه نمایید و کلمه کلیدی مورد نظرتان را جستجو نمایید. ))
شکل(۲-۸): تصویری از تحلیل‌گر تامسون مورد استفاده در مطالعات پلاسمای کانونی ۴۲
شکل(۲-۹): مثالی از طیف نگار تامسون در فشارهای مختلف ۴۳
شکل(۲-۱۰): طیف انرژی دوترون اندزه گیری شده با تحلیل گر سهمی تامسون ۴۳
شکل(۲-۹): زمان پرواز به صورت شماتیک(دایره های سیاه نشان دهنده ذرات سبکتر و دایره های تو خالی نشان دهنده ذرات سنگین) ۴۴
شکل(۳-۱): نمایی از فعال سازی گرافیت در دستگاه NX2 53
شکل(۲-۳): آشکارسازی گرافیت به صورت شماتیک ۵۴
شکل(۴-۱): توان توقف دوترون ها در گرافیت ۵۸
شکل(۴-۲): سطح مقطع واکنش ۱۲C(d,n)13N گرفته شده از EXFOR 59
شکل(۴-۳): نرخ واکنش،thick target yield 59
شکل(۴-۴): طیف دوترون ۶۲
شکل(۴-۵):اکتیویته محاسبه شده برای گزیده ای از طیف های دوترون در فشار۴mbar 65
شکل(۴-۶):اکتیویته محاسبه شده برای گزیده ای از طیف های دوترون در فشار۶mbar 66
شکل(۴-۷):اکتیویته محاسبه شده برای گزیده ای از طیف های دوترون در فشار۸mbar 67
شکل(۴-۸): یک طیف دوترون با nهای مختلف و اکتیویته متفاوت ۷۰
شکل(۴-۹): زاویه بین هدف و دوترون های خارج شده از پینچ ۷۲
شکل(۴-۱۰): اکتیویته بر حسب n 76
شکل(۴-۱۱): رابطه n وA 77
شکل(۴-۱۲): نمودار اکتیویته بر حسب نرخ تکرار ۸۰
شکل(۴-۱۳): نمودار اکتیویته بر حسب زمان بمباران هدف ۸۱
شکل(۴-۱۴): نمودار اکتیویته بر حسب نرخ تکرار برای طیف شماره ۱ مجموعه ۴mbar 82
شکل(۴-۱۵): اکتیویته بر حسب نرخ تکرار(فرکانس های بالا) ۸۳
فرم در حال بارگذاری ...